光腔衰蕩光譜（Cavity ring-down spectroscopy，CRDS）是一種非常靈敏的光譜學(xué)方法。它可用來(lái)探測(cè)樣品的的光學(xué)消光，包括光的散射和吸收。它已經(jīng)被廣泛地應(yīng)用于探測(cè)氣態(tài)樣品在特定波長(zhǎng)的吸收，并可以在萬(wàn)億分率的水平上確定樣品的摩爾分?jǐn)?shù)。

光腔衰蕩光譜裝置包含了一個(gè)用于照亮高精細(xì)度光學(xué)諧振腔的激光光源，和構(gòu)成諧振腔的兩面高反射率反射鏡。當(dāng)激光和諧振腔的模式共振時(shí)，腔內(nèi)光強(qiáng)會(huì)因相長(zhǎng)干涉迅速增強(qiáng)。之后激光被迅速切斷，以探測(cè)從腔中逸出光強(qiáng)的指數(shù)衰減。在衰減中，光在反射鏡間被來(lái)回反射了成千上萬(wàn)次，由此帶來(lái)了幾到幾十公里的有效吸收光程。如果吸光物質(zhì)被放置在諧振腔內(nèi)，則腔內(nèi)光子的平均壽命會(huì)因被吸收而減少。一套光強(qiáng)衰蕩光譜裝置測(cè)量的是，光強(qiáng)衰減為之前強(qiáng)度的 1/e 所需要的時(shí)間，這個(gè)時(shí)間被稱(chēng)為“衰蕩時(shí)間”可以被用來(lái)計(jì)算腔內(nèi)吸光物質(zhì)的濃度。

光腔衰蕩光譜是一種激光吸收光譜。

激光束在一個(gè)高反射率(通常R>99.9%)的諧振腔中反復(fù)傳輸，每在腔中來(lái)回反射一次，強(qiáng)度都會(huì)由于腔中介質(zhì)的吸收與散射，而降低一個(gè)固定的比例。于是腔內(nèi)光脈沖的強(qiáng)度被確定為一個(gè)隨時(shí)間變化的指數(shù)函數(shù)。

工作原理是基于測(cè)量衰減率而不是吸收。這是其擁有超過(guò)傳統(tǒng)光譜方法靈敏度的原因，因其免疫了激光脈沖的強(qiáng)度波動(dòng)。衰減常數(shù)，，是光強(qiáng)從原有強(qiáng)度下降到 1/e 所用的時(shí)間，被稱(chēng)為衰蕩時(shí)間，和腔內(nèi)的損耗機(jī)制相關(guān)。對(duì)于空腔，衰減常數(shù)依賴(lài)于鏡子的反射損耗和各種光學(xué)現(xiàn)象如散射和折射：

其中n是腔內(nèi)介質(zhì)的折射率，c是真空中的光速，l是腔長(zhǎng)，R是鏡子反射率，并考慮到其他帶來(lái)光的損失的雜項(xiàng)X。 這個(gè)方程使用近似ln(1+x)≈x，x接近于零時(shí)成立，這符合一般光腔衰蕩光譜中的情況。通常，出于簡(jiǎn)化考慮，將雜項(xiàng)損失視作一個(gè)等效的反射損耗。當(dāng)一個(gè)有吸收的樣品在腔內(nèi)時(shí)，根據(jù)比爾-朗伯定律，將增大損耗。假設(shè)該樣品充滿(mǎn)整個(gè)空腔，

其中 α 是該樣品的吸收系數(shù)。

光腔衰蕩光譜相較于其他吸收光譜方法有兩個(gè)主要的優(yōu)點(diǎn)：

1. 它不會(huì)受到激光的強(qiáng)度波動(dòng)的影響。 在大多數(shù)吸收測(cè)量中，光源光強(qiáng)必須假定是穩(wěn)定，不會(huì)因有無(wú)樣品而改變。任何光源光強(qiáng)的漂移都會(huì)在測(cè)量中引入誤差。 在光強(qiáng)衰蕩光譜中，衰蕩時(shí)間并不取決于激光的強(qiáng)度，則這種激光強(qiáng)度的波動(dòng)都不再是問(wèn)題。因其不依賴(lài)于激光強(qiáng)度，使得光腔衰蕩光譜不需要用到外部標(biāo)準(zhǔn)進(jìn)行校準(zhǔn)或?qū)φ铡?/p>

2. 由于它非常長(zhǎng)的吸收長(zhǎng)度，其非常靈敏。在吸收測(cè)量中，最小可探測(cè)吸收正比于樣品的吸收長(zhǎng)度。由于光在反射鏡之間被來(lái)回反射了很多次，使得它有非常長(zhǎng)的吸收長(zhǎng)度。例如，激光脈沖來(lái)回通過(guò)一個(gè)一米的光腔500次，就會(huì)帶來(lái)1公里的有效吸收長(zhǎng)度。

由此包含以下優(yōu)點(diǎn)：

• - 高靈敏度，因其在檢測(cè)池中有長(zhǎng)吸收長(zhǎng)度的特性；

• - 免疫激光光強(qiáng)波動(dòng)，因其測(cè)量的是速率而非強(qiáng)度；

• - 寬的可應(yīng)用光譜范圍，對(duì)給定的鏡片一般可在±5% 中心波長(zhǎng)范圍內(nèi)工作；

• - 高速度，一次衰蕩事件可以在毫秒的時(shí)間尺度上完成；

• - 不需要熒光，這使得它對(duì)一些(例如快速解離)系統(tǒng)相較于激光誘導(dǎo)熒光(Laser-induced fluorescence, LIF)和共振增強(qiáng)多光子離子化(Resonance-enhanced multiphoton ionization, REMPI)更有吸引力。

Picarro 光腔衰蕩光譜CRDS優(yōu)勢(shì)：

1. 波長(zhǎng)監(jiān)測(cè)：將CRDS推至萬(wàn)億分之一（ppt）精度水平需要非常精確的波長(zhǎng)穩(wěn)定性以及目標(biāo)吸收譜線的擬合。Picarro儀器中的近紅外激光二極管的波長(zhǎng)通過(guò)改變其驅(qū)動(dòng)電流和溫度直接調(diào)節(jié)。但是，以下兩個(gè)問(wèn)題困擾這CRDS的推廣：

a. 電流和波長(zhǎng)之間的確切關(guān)系因激光器而異，而且由于這種關(guān)系可能隨時(shí)間而變化，因此僅從驅(qū)動(dòng)電流中并不能精確確定波長(zhǎng)。

b. 必須精確知道激光波長(zhǎng)的值，其精度比光譜線寬窄幾個(gè)數(shù)量級(jí)，這是傳統(tǒng)商用光譜儀無(wú)法提供的精度。

Picarro通過(guò)開(kāi)發(fā)和申請(qǐng)自己的波長(zhǎng)監(jiān)視器解決了這個(gè)問(wèn)題。對(duì)于小氣相分子，它可以測(cè)量激光波長(zhǎng)的精度比觀察到的多普勒展寬線寬窄1000倍以上。具體來(lái)說(shuō)，Picarro將激光鎖定到波長(zhǎng)計(jì)，然后我們主動(dòng)調(diào)諧到已知波長(zhǎng)。結(jié)果是光譜精度高于任何商業(yè)光譜儀 - 基于激光或其他。這種光譜精度是達(dá)到萬(wàn)億分之一濃度靈敏度所需超精確擬合譜線的關(guān)鍵。

2. 精確的壓力和溫度控制：觀察到的線強(qiáng)度與真實(shí)濃度之間的關(guān)系取決于樣氣的壓力和溫度。除非知道CRDS測(cè)量腔的溫度和壓力，否則在精確已知波長(zhǎng)下進(jìn)行的準(zhǔn)確吸收測(cè)量幾乎不起作用。然而，為了*最小化儀器測(cè)量漂移，這些參數(shù)不僅必須是已知的，而且還必須主動(dòng)穩(wěn)定到恒定值。
在Picarro CRDS氣體分析儀中，樣品腔被絕熱材料層包圍，以提供高度的被動(dòng)熱穩(wěn)定性。借助于鎖定到熱傳感器輸出的固態(tài)加熱系統(tǒng)，腔體進(jìn)一步實(shí)現(xiàn)了主動(dòng)溫度穩(wěn)定。這使得腔體溫度可以鎖定，優(yōu)于20 mK。
使用高線性壓力傳感器測(cè)量光腔中的樣品壓力。系統(tǒng)計(jì)算機(jī)在反饋回路中使用該壓力數(shù)據(jù)來(lái)控制比例閥，該比例閥調(diào)節(jié)腔的入口和出口氣體流量。通過(guò)這種方式，Picarro分析儀中的壓力在2000年被積極穩(wěn)定至優(yōu)于1份。

3. 通過(guò)測(cè)量和控制激光波長(zhǎng)，樣品壓力和溫度，Picarro儀器可達(dá)到ppbv至pptv的靈敏度。同樣重要的是，長(zhǎng)期（30天）測(cè)量漂移通常為ppbv級(jí)別。這使得CRDS儀器能夠在需要重新校準(zhǔn)之前運(yùn)行數(shù)月（或在某些情況下超過(guò)一年）。

示意圖顯示了Picarro分析儀如何實(shí)現(xiàn)高靈敏度和穩(wěn)定性。精確控制波長(zhǎng)，溫度和壓力，基于時(shí)間的振鈴測(cè)量精確地確定濃度。樣品光譜顯示了如何選擇單個(gè)吸收峰，使它們不與干擾氣體物質(zhì)的峰重疊。在干擾不可避免的情況下，干擾峰本身可以被測(cè)量，并且它們對(duì)感興趣的測(cè)量的貢獻(xiàn)被去卷積和消除形成結(jié)果。